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a) En effet, il est facile de voir que la formule approximative 

 de Kirchhoff pour la vitesse du son dans des tuyaux étroits 

 (rayon r): 



satisfait à cette proposition (en considérant que X doit être changé 

 en raison inverse des dimensions). 



ß) La formule de Poi se ui 1 le- M ey er: 



Jf=&±ZA^Î (15) 



/ 8/i 



n'est applicable que dans le cas du mouvement „calme'" dans un 

 tube long et étroit. Notre théorème démontre que son application 

 à un tube de dimensions n fois plus grandes n'est justifiée que lors- 

 que les pressions sont diminuées en raison inverse 1 ). Dans ce cas. 

 la vitesse sera la même, le volume qui s'écoule sera augmenté pro- 

 portionnellement à M 2 . Mais ce résultat ne dépend pas de la vali- 

 dité de la formule (15) et n'est même pas limité au flux stationnaire, 

 ni aux mouvements „calmes"; il peut être appliqué par exemple 

 à l'écoulement d'un gaz d'un vase clos par une ouverture. 



y) La résistance de corps, de grandeur différente mais sembla- 

 bles, projetés avec une certaine vitesse dans un gaz de pression 

 inverse à leurs dimensions, sera proportionnelle à celles-ci. Un mou- 

 vement semblable très rapide cause des sons sibillants (Reibungs- 

 töne); la théorie est restée impuissante jusqu'à présent à expliquer 

 ce phénomène. Néanmoins, nous pouvons prédire que le nombre des 

 vibrations sera en proportion inverse des dimensions des corps, si 



la pression est réduite dans la même proportion (puisque N a la 



dimension de J. Une loi semblable a été établie en effet par 

 M. St ni u h a 1 -') dans ses recherches sur les sons qui accompagnent 



') Tandis que dans l'Hydrodynamique il faut, d'après Helmholt z, une di- 



1 



minution de pression en raison de — 3 , puisqu'il n'y existe qu'un genre de similitude : 



b ///'- l . 



■') Wiedem. Ann.. 5. p. 216 (1878). 



