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voir. Comme celui-ci s'écoulait dans l'atmosphère libre, l'influence 

 de la pression extérieure p, ne pouvait pas s'y manifester. Mais 

 nous pouvons déterminer a priori la manière dont elle se manifestera. 

 Ce que nous cherchons, c'est la formule générale N=f(s,p l! p î ), 

 dont le résultat empirique de Kohlrausch: N = f (s, p u p ) — 

 ( P( s >Pi)- av ec p 2 = pression atmosphérique constante, égale à p - es< 

 un cas particulier. Profitons de la similitude du mouvement s,p t ,p t 

 avec celui où ces variables ont les valeurs 



l'-z Po 



Po Pi 



et où nous aurons 



*=*(•£. "■;:)■ 



Les nombres de vibrations dans ces deux cas seront en raison in- 

 verse du temps [comme au § S. a. y et au § 9. «] c'est-à-dire: 

 N :N=p :p 2 , et. par conséquent, on aura Le résultat cherché: 



On pourrait trouver d'une manière analogue (voir § Si l'effet d'un 

 changement de température. Il est à regretter qu'on ne puisse pas 

 utiliser de cette façon les mesures de Kohlrausch parce qu'elles 

 ne contiennent pas des valeurs explicites de p 1} mais seulement les 

 vitesses moyennes U qui en dépendent, et parce que les résultats, 

 condensés dans la formule approximative N=A(U — B) et dans 

 un tableau des valeurs de A, B, en fonction de la variable s, ne 

 fournissent pas la loi finale sous une forme explicite. 



§ 10. Le troisième cas spécial b = 1, m= 1 de la similitude, ainsi 

 que les modifications produites par la dépendance de la viscosité 

 de la température, présente moins d'intérêt. 



Notons encore qu'il n'y a qu'un genre de similitude lorsque la 

 pesanteur intervient comme force extérieure: 



m ~ \l )i ; h~ ii ; b = ; 



\ n 



c'est ce qui peut être appliqué aux courants de convection qui 

 naissent par suite de différences de température. 



§ 11. La similitude dynamique s'applique-t-elle aussi aux mou- 



