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parés, et même lorsqu'il y a de petites différences, ces mesures 

 seront plus exactes que d'après les méthodes ordinaires 1 ). 



III. Phénomènes thermiques d'écoulement. 



§ 14. Dans ce chapitre, nous nous proposons d'appliquer nos 

 équations à l'examen des phénomènes thermiques qui se manifestent 

 dans un gaz s'écoulant par des tubes ou des orifices, phénomènes 

 qui ont fait le sujet des célèbres recherches de Joule et de Kel- 

 vin 2 ). Il est vrai qu'il n'y a pas de doute possible quanta l'inter- 

 prétation générale de ces expériences, lesquelles sont classiques en 

 Thermodynamique; cependant, leur explication détaillée offre des 

 difficultés qui ne peuvent être résolues que par une théorie aéro- 

 dynamique détaillée. Ainsi l'explication usuelle du phénomène 

 Joule-Kelvin ne tient pas compte delà variabilité de la vitesse 

 et peut être de la température dans les différentes couches du gaz; 

 on comprend aisément qu'il y ait un abaissement de température 

 dans un gaz qui se dilate, mais la manière dont il se répartira sur 

 le gaz qui s'écoule et sur celui qui reste dans le réservoir, n'est. 

 pas évidente. 



Nous transformerons l'équation (12) en la multipliant par un 

 élément de volume et en l'intégrant sur tout l'espace en question. 

 Remarquons, en outre, que 



pdivdù) = \\p(ul+vm \ in, dS — \\U m^+ v-^+w-^dco (17) 



introduisons les valeurs de "J . \ . V données par (10) et trans- 



9x dy 3z 



3 

 formons les intégrales triples, exceptée celle qui renferme . . en 



c * 



intégrales doubles. En désignant la vitesse normale à la surface 



par v„. la vitesse totale par V = yu'* -\- « a -|- w 2 , nous obtenons 

 l'équation 



') ' >n pourrait en profiter pour élucider la cause des divergences, probléma- 

 tique jusqu'à présent, qui existent entre les résultats donnés par les deux mé- 

 thodes mentionnées. [Schumann, Wied. Ann, 23 p. 353 (1884)]. 



2 ) Kelvin, Mathem. Physic. Papers, I p. 333; Joule, Mechan. Wärmeäquiva- 

 lent. Braunschweig 1872. 



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