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$[/*V»(y)+x4»fl]«fa>, 



et considérons que V peut être développé dans la proximité des 

 parois (la normale étant prise pour direction Ç) de la manière 

 suivante: 



r=t(?) + ?(V!) + Uf[) + ... 



ce qui donne la valeur limite de 



v : 



(yXsr)' 



nous retrouvons ainsi la condition 



qui a été établie auparavant comme équation (13). D'ailleurs, la tem- 

 pérature des couches superficielles sera égale, naturellement, à celle 



des parois. 



§ 18. Considérons encore un détail: la manière dont se mani- 

 feste l'effet de l'énergie cinétique, en supposant, pour l'accentuer et 

 pour simplifier le calcul, que la vitesse soit si grande qu'on puisse 

 négliger les termes du premier degré en comparaison des carrés 

 des vitesses. Nous aurons pour chaque tube de flux 



Je /,' I'-' 



^(0„-ö)=, . 24) 



Un gaz idéal, sans viscosité, satisferait à l'équation 1 ) 



f dp V* 



\ — + -=- = const.. (2o) 



J v o 2 



où l'intégrale s'étend sur la longueur s de la ligne de flux allant 

 du réservoir jusqu'au point considéré. La différentiation des deux 

 équations (24) et (25) donne: 



/.- v d0 „dV 1 dp 



k — 1 ds ds q ds 



') Voir p. ex. Lamb, p. 23 



