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2t\k—l + 2 ) 



dm . 



A l'intérieur du réservoir 1. où les vitesses sont petites et la tem- 

 pérature uniforme, un aura, d'après (20): 



[[[dù> = — kp[[v»dS 



|v 



ce qui, joint à l'équation <le continuité 



9 -j\\\doj=—ç\\v„dS 

 donne 



-m- 



dSdt 



(27) 



(28) 



(29) 



P=Poe 



[O désignant le volume total du réservoir 1] et la formule (26). 



D) Donc, à l'intérieur du réservoir 1, la pression et la tempé- 

 rature s'abaissent d'après la formule ordinaire de détente adiabatique. 



§ 20. Dans le tuyau de décharge, le problème sera plus com- 

 pliqué et ne peut être analysé que par le moyen d'une solution 

 détaillée, mais on peut trouver la température approximative du 

 gaz qui l'a traversé. Appliquons les équations (27. 28) à deux sec- 

 tions transversales des lignes de tlux. l'une située dans le réser- 

 voir 1, près de son issue, l'autre au réservoir 2, près de l'entrée, 

 et désignons les volumes correspondants par iij et il,. On obtient 

 les équations: pour £l l: comme plus haut: 



^w+ k ^h dS=0 



^w+«A\ vdS =° 



,30, 



Pour iij -f- L1. 2 . en négligeant le volume du conduit, d'une manière 

 analogue 



d_ 



dt 



d 



il lPl r Uj A ) + k\[ Pi vdS=0 



(ßiei + o,fc) + fc^ vds =0 



3] 



