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La température correspondante est 



ou approximativement, pour une petite épaisseur >\ — /- 2 . 



(36) 2 = + ^ (7tnr 2 f 



indépendamment de l'épaisseur, ce qui donne p. ex. pour n = 100. 

 r 2 = 10 cm., dans l'air: ®, = % -f- 1-4°. 



§ 23. En supposant r = x dans l'exemple précédent, ou bien 

 en supposant u = w = 0; v = /c. (a:), on aura un flux lamelliforme, 

 stationnaire. qui est identique à celui qui se produit dans des cir- 

 constances analogues dans les liquides: y = ix-|-c. Mais, au sein 

 des liquides, un mouvement variable lamelliforme est aussi possible: 

 lorsque le plan Y Z exécute des oscillations dans la direction 

 des Y: v = .-1 cos y t. Ce mouvement se propage dans la direction 



! ..... cv u c 2 v , . 



des A, en vertu de I équation — = — — - - de la même manière que 



et Q c X 



la chaleur dans un corps chauffé: 



-z\fë- 

 (37) ' V 2fl 



v = A e cos 



(•-A/!) 



Dans les gaz. au contraire, il v a cette singularité que les équa- 

 tions (10. 11, 12) ne peuvent pas être satisfaites par l'hypothèse 

 m = 10 = 0, v = f(x,t), puisque la chaleur produite par le frotte- 

 ment donnera naissance à des vitesses dans la direction des X. 

 Il est facile d'en faire l'évaluation approximative. 



Voilà un exemple intéressant de la manière dont des vibrations 

 transversales peuvent produire des ondulations longitudinales so- 

 nores; ce sont les premières qui seront prédominantes dans la pro- 

 ximité de la paroi OYZ, les autres dans des distances plus grandes, 

 puisque leur coefficient d'extinction sera plus petit. L'effet d'une 

 raréfaction du gaz sera d'augmenter l'extinction pour les ondes lon- 

 gitudinales et de la diminuer pour les ondes transversales. 



§ 24. Un autre exemple qui met en évidence une différence 

 des liquides et des gaz. est le suivant: un courant stationnaire dans 



