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la direction A', durit la vitesse ne dépend que de la valeur de x, 

 les parois étant parfaitement polies ou à une distance telle qu'on 

 peut négliger leur présence. En négligeant la conduction, on aura 

 donc les équations: 



du dp 4[i d 2 /i 



dx dx "*" 3 dx- ' 



A. 



dx 



((>«) = 



dp , du ,, ., 4 ii i il h 



dx •■'■■l , ,U = [k - 1) Ailx- 



(38.) 



Ce qui est intéressant c'est que, dans ce cas, on a une solution 

 exacte, tandis que dans l'Hydrodynamique, on ne connaît pas de 

 solution exacte des équations complètes, sauf dans quelques cas très 

 simples comme le précédent. Un mouvement stationnaire analogue 

 d'un liquide serait impossible, puisqu'il n'y aurait pas de forces 

 d'expansion visqueuse qui pourraient s'opposer à l'accélération pro- 

 duite par les différences de pression. 



Les équations (38,2) et (38, i) peuvent être intégrées immédia- 

 tement: 



q h = b 



du 3 



dx 4ii 



a). 



(39,2) 



(39,,) 



du 



De même (38,3) après avoir été divisée par -, dont la valeur 



dx 



est donnée par l'équation précédente: 



P = 



(k-1) , 



bu 



-(le- 1,1, . 



(39, 3 ) 



La substitution de cette valeur dans (39,i) et l'intégration donnent: 



x = m -f- - 



4fi 



a il h 



(k + l) 3 u* 



k a u — c 



(40) 



où l'intégrale peut être évaluée par des fonctions cyclométriques ou 

 logarithmiques. 



Le problème est résolu, mais il paraît assez douteux qu'il pos- 

 sède des applications dans la pratique. Nous avons trouvé ici quatre 

 constantes arbitraires, alors que nous sommes habitués à définir le 



