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Nous aurons donc: 



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et, ce qui est remarquable. — =0, c'est-à-dire: le gaz n'échange 



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pas de chaleur avec les parois du tube. L'abaissement maximum. 

 dans l'axe du tube, s'élève à 



Ainsi on trouve, pour les expériences de Koch 1 ) sur la viscosité 

 de la vapeur de mercure, avec les nombres approximatifs: 



Pl = 100 cm., p 2 = 1 cm., I — 10 cm., r = 0-00425 cm. 



un abaissement sur l'axe de 004° jusqu'à 400°C. 



Cr résultat n'est point exact, sans doute, mais il suffit pour 

 démontrer que la formule de Poiseuille. fondée sur l'hypothèse 

 d'un mouvement lent et isothermique, n'est pas applicable dans un 

 pareil cas et que le résultat final de ce travail — proportionnalité 

 de fi a ß 1-e — est dénué de fondement. Des objections de même 

 nature s'attachent aux travaux de L. Meyer et Steudel 2 j et 

 même à quelques-unes des mesures de O. E. Meyer (loc. cit.. 

 quoique l'influence sur les nombres définitifs de celles-ci ne soit 

 probablement pas importante. Elles font apprécier l'importance des 

 conditions: petitesse du diamètre et de la différence des pressions; 

 et longueur du tube. La formule (56) d'ailleurs ue servira qu'à la 

 vérification de la supposition d'isothermie. On ne serait pas en droit 

 de pousser plus loin le calcul d'approximation, à cause de l'inexac- 

 titude de la formule primaire (52. 53) qui provient des simplifica- 

 tions mentionnées ; i, 



D'autre part, si l'on voulait exécuter le calcul en tenant compte 

 de ces effets secondaires — de la viscosité „de volume" et de l'iné- 

 galité de pression dans les différentes couches d'un profil, — on 



') Wiedem. Ann.. 19, p. 857 (18S3 . 



2 ) Wiedem. Ann.. 16. p. 368. 394 (1882). 



3 ) Il y faut ajouter l'omission des termes d'inertie 



du 



QU r etc. 

 dx 



