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lité. les seconds ternies les corrections à y ajouter, petites en com- 

 paraison avec ceux-là. Lequation (9) donne: 



:,s 



^0 



= #0 O ; 



Pi — 9a _|_ °i 



Po Qo 6 o 



Puisque nous supposons que les variations de la pression, définies 

 par -^-5 etc., sont petites par rapport à p etc., on pourra déduire 

 de l'équation (11), comme première approximation: 



approximation seconde: 



div = 



(59) 



De l'équation (12): 



dÇo 



cQ„ 



Qo div, + « ^° + »o ^ + w ^° = 0. 



"X ay 



dz 



(60) h, C ?° + v % + w % + k Po div, = (4 - 1) [% + * A* e ] 



c x cy c <, 



qui se transforme, eu égard à (59.2) et (58.i). en: 



«o 



(61) k „ 56 , 3d S6 -\ 

 k — 1 l a 'x ay az J 



De l'équation (10) enfin: 



ax ay az 



(62) 



*'-M , «o; =£ = M*«H-S^«Hvi! 



3a; 3 Sa; 



== /( J- « ; ^ = p J- »j + - Tr-div, ; 



c'a; 



' 3 dy 



■" J " "'° ' "a« = ^ Wl + 3 9z di Vl 



=><>_.. ,.,,,„ . é!p, 



L'approximation première est représentée par le système (62, î) qui 

 détermine avec (59, î), le problème analogue de l'Hydrodynamique, 

 dont voici la solution: 



