ISO 



petit, condition qui ne diffère pas beaucoup, au point de vue quan- 

 titatif, de la supposition antérieure d'un mouvement „calnie". Dans 

 ce cas, on déduirait la valeur suivante de (61), qui définit l'écart 

 de l'isothermie: 



*=«+&{fK ä s+* , ?-» ! £] 



(66) , 3a 3 [ 3x 2 a 2 2a i 4a 2 x 2 2a* 



+ 



(« 3 r 3x 2 a 2 2a l 4a 2 x 2 2a* ar z "| 



En substituant cette valeur dans (58, î), (59,2), on déduit la cor- 

 rection de la pression qui correspond à la compressibilité et à la 

 variabilité de la température. Elle sera très petite, d'ailleurs, en 

 comparaison avec la pression de résistance p. lorsqu'on suppose un 

 mouvement „calme" *). 



§ 29. Puisque la température s'élève, d'après cette formule, sui- 

 vant la direction de la normale à la surface, en raison de 



(67) <°:\ =^.[Ä) + mco8»rt 



Ce \r=u O'C Ail 



une sphère solide, animée d'une vitesse c dans l'air tranquille devrait 

 s'échauffer de même; l'effet serait plus grand aux „pôles", qu'à „l'équa- 

 teur"; sa valeur moyenne serait, d'après un calcul approximatif 



„ 0x , . 57 ii c 2 



indépendamment des dimensions de la sphère. La considération des 

 corrections suivantes dans la série &'. &", &'" changerait ce résultat 

 de telle façon que la distribution deviendrait asymétrique, le ré- 

 chauffement étant plus considérable au pôle „postérieur" qu'à l'„an- 

 térieur". Ce résultat, de même que l'excès comparatif de la tem- 

 pérature à l'équateur, est en accord avec les expériences de Joule 

 et Kelvin 2 ) pour de petites vitesses; et la formule (68) s'accorde 

 aussi avec leurs mesures pour des vitesses moyennes, en ce qui 

 concerne l'indépendance de réchauffement des dimensions du corps 



• Voir un calcul analogue approximatif, sans considération de la variabilité 

 de la température: O. E. Meyer. Crelle Journal, 75 (1873). 

 » Voir § 12, S. 



