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et la proportionnalité au carré de la vitesse, seulement le coefficient 

 numérique est plus petit 1°C. pour 28 . tandis que l'on a 1°C. 



pour 55 - - d'après Kelvin). 

 1 sec. -> 



Cependant, on aurait tort de considérer ceci comme une con- 

 firmation de la théorie, puisque les conditions de ces expériences 

 s'écartent de beaucoup des suppositions du calcul. Rappelons que 

 çca doit être petit en comparaison de fi (= 000018) afin que le 

 mouvement soit „calme"; par conséquent les vitesses employées 

 par Kelvin ne seraient admissibles que dans un gaz très raréfié. 



§ 30. Nous voyons que l'importance pratique de pareils exemples 

 est limitée assez sérieusement par l'hypothèse du „calme". Un inté- 

 rêt beaucoup plus considérable s'attacherait aux mouvements „vio- 

 lents" (voir § 6), où d'ailleurs la compressibilité et les phénomènes 

 thermiques jouent un rôle beaucoup plus considérable. Les méthodes 

 approximatives qui pourraient être appliquées à des phénomènes 

 pareils, où l'omission des termes d'inertie ne serait plus justifiée. 

 sont les suivantes: 



1) En considérant que le mouvement d'un gaz plus léger [c'est- 

 à-dire ayant un coefficient R plus grand] sera plus rapproché du 

 type „calme", on peut développer toutes les variables en séries de 



p, ce qui donne des corrections successives à ajouter aux formules 



du type limite, d'après un procédé semblable à celui des § 26, 28. 



2) Un développement pareil, d'après les degrés de [i. donnerait 

 les corrections à faire dans les résultats se rapportant au type 

 limite du gaz idéal, à cause de la viscosité. 



L'avantage de ces méthodes consiste dans la linéarité des équa- 

 tions résultantes, mais leur complication est cependant plus consi- 

 dérable que dans les exemples précédents. En outre, lorsqu'une cer- 

 taine limite d'inertie est dépassée, par suite de l'augmentation de 

 la vitesse ou de la densité, l'état devient instable et les mouve- 

 ments „turbulents" prennent naissance. 



Nous avons noté, dans les chapitres précédents, quelques cas 

 semblables comme les ondulations fixes dans le jet d'un gaz. et les 

 sons de friction, qui semblent être la cause primaire du son dans 

 les instruments à vent. Il faudrait chercher d'autres méthodes pour 

 le traitement de ces phénomènes, puisque les développements pré- 



