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En appliquant les équations (1) aux directions £, £, rj, on aura le 

 système: 



9P 9® 



(5) 



5 £ — *" -4 - 5 £ 



^ 4, ^ 



P»7 f ^ 9rj 



Pour mettre mieux en évidence la signification de P, dérivons les 

 équations (5) par rapport à £, f, »7, ce "qui donne, eu égard à la 

 condition d'incompressibilité et à l'équation A 2 <D = 0: 



tandis qu'en opérant d'une manière analogue sur les équations (1) 

 on aurait 



.., 9ef9w 9®\ 



9® . 



Puisque la dérivée -,.. devient zéro à la surface des parois iso- 

 9Ç 



lantes, le courant électrique avant une direction tangente, elle aura 

 une valeur de l'ordre ô dans la couche de passage. Nous en con- 

 cluons ceci: en dehors de la couche, P est identique à la pression 

 hydraulique p; mais, tandis que p subit une variation brusque 



f de l'ordre -= ] dans ces couches, à cause de la pression électro- 

 statique, la grandeur P en est approximativement dépourvue; il y 

 reste seulement les termes d'ordre plus petit qui ne peuvent pro- 

 duire que des différences finies de P dans les divers points de la 

 couche. 



§ 4. Envisageons maintenant les équations (5, 2 ). (5, 3 ) et re- 



9® 9® 

 marquons que les forces tangentes -^, -=- sont finies, par consé- 

 quent les termes de droite ont une valeur de l'ordre -^ , ceux de 



gauche sont finis. Donc, en multipliant ces équations par t, et en 

 les intégrant entre les limites et ô. on fera disparaître les termes 

 de gauche: 



