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= ïçzp I „ + \ Vméa . 



iïTU 



D'autre part, le passage de cette quantité r v„ ds, à travers le dia- 

 phragme, correspond à une différence de pression p . proportionnelle 

 au produit de cette quantité par le coefficient de viscosité, c'est- 

 à-dire que la pression cathodique sera supérieure, à celle qui règne 

 auprès de l'anode, de p l — p 2 (ce que nous appelons pression élec- 

 troosmotique): 



(16) Pl — Pî = — Cfi \ v„„ ds = ff>i ~ (p ° CI a. 



§ 7. Notons d'abord le fait que la formule générale pour l'en- 

 dosmose électrique (15) est identique à celle qui a été déduite par 

 H e 1 m h o 1 1 z pour le cas des tubes P o i s e u i 1 1 e , et aussi que sa 

 formule pour la pression électroosmotique est contenue comme cas 

 spécial dans notre résultat général; ce qui devient évident par la 

 substitution de la loi de Poi seuil le: 



G- 



R ' n 

 et de la loi d'O h m : 



R*7i{V z -V x ) 

 l 



dans (16). d'uù résulte l'équation de Helmholtz: 



w-y-SfFi-FO 



(17) Pl — Pi = 



4n R* 



Remarquons aussi que les mesures de W i e d e m a n n et Freund 

 sont en accord parfait avec la formule (15). Elles ont démontré, 

 en effet, la proportionnalité du courant mécanique au courant élec- 

 trique indépendamment de l'épaisseur ou de la surface du dia- 

 phragme; la dépendance de a est aussi confirmée approximativement 

 pour des solutions de concentrations différentes. On ne peut pas s'at- 

 tendre à rencontrer une preuve tout à fait exacte, puisque <p t — q>„ 

 aussi dépend de la concentration. 



D'autre part, la pression électroosmotique est, d'après les expé- 

 riences de Wiedemann 1 ). proportionnelle à , [où d = épais- 



l ) Voir aussi Tereschin. Wied. Ann. 32 p. 33H (1887). 



