191 



seur. ü = surface du diaphragme], ce qui résulte aussi de la formule 

 (16), en considérant que la constante C (définie plus haut) doit être 



proportionnelle, pour des diaphragmes à structure homogène, à „. 



§ 8. liais il y a un troisième phénomène, outre ceux-ci, qui 

 est embrassé par notre théorie: celui du transport électrique des 

 petites particules suspendues dans un liquide, phénomène étudié 

 surtout par Quincke 2 ). 



Imaginons une sphère isolante, plongée dans un liquide, sous 

 l'influence d'un champ électrique homogène. En acceptant la direc- 

 tion de celui-ci comme axe d'un système de coordonnées polaires. 

 nous aurons l'expression suivante du potentiel extérieur '/': 



= — c x (i + |i ) = — c cos fl !"r + ^] . 1 1 s 



Donc, si la sphère était fixe, elle produirait d'après (13) un mou- 

 vement potentiel du liquide environnant dans la direction des lignes 

 de force; la vitesse à grande distance aurait la valeur constante 



» = *=JL- ft (19) 



Mais si nous la supposons mobile, dans un liquide sans mou- 

 vement, il est évident qu'elle sera poussée avec cette vitesse dans 

 la direction de la cathode vers l'anode. Pour donner une idée de 

 la valeur de cette vitesse, qui est indépendante des dimensions de 

 la sphère, supposons: 



œ, — œ. = 2 Volt, « = 0-018. e = l— : 



cm 



ce qui donne 



l'iH 



u = 0-000093 



sec 



C'est justement l'ordre des vitesses des ions dans l'électrolyse, fait 

 curieux, qui pourrait suggérer des spéculations d'ailleurs hasardées. 

 Les mesures de Quincke mettent en évidence la proportion- 

 nalité de u avec la force électromotrice, mais il est à regretter 

 qu'on n'y trouve pas toutes les données nécessaires à une compa- 



-) Wiedem. Ann. 113 p. 546 (1861). 



Bulletin 111 7 



