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Puisque le premier ternie du potentiel total: 



U=<f + + V 



ne produit pas de courant, et que le second est supposé nul dans 

 ce cas, il ne reste que V pour la conduction, de sorte qu'on aura, 

 en employant les symboles vectoriels: 



div[-VF+ ev] = (20) 



on sous la forme explicite: 



1 J* V + - (e u) + ^-( £V ) + ^-(e w) = 



a 3x aj 3z 



ce qui se transforme, grâce à l'équation d'incompressibilité, en 



j2 F= _ ff r M i £ + c { f +»^1. 2i) 



L 3x c y c ; I 



Il en résulte la valeur de V, en considérant que le courant normal 

 à la surface de l'isolateur ----- doit être nul: 



L'expression intégrée ne diffère de zéro que dans la couche 

 superficielle; nous pouvons donc admettre pour élément de volume 

 une couche de surface dS et d'épaisseur dt,: doj = dS . dÇ, et puis- 

 que e varie dans la direction normale à la surface, on peut écrire: 



'-«fiten«'* 



Pour des points situés à une distance assez grande en comparaison 

 de â. l'intégrale peut être développée de la façon suivante: 



où l'intégration de i/'Ç peut être effectuée par opération partielle 



C V Y 



répétée, en considérant que »ç. - r J- deviennent zéro à la surface 



. „ c(f 3 2 w , . .. , . . . 



de même -~ et -^ a des distances supérieures a 0: 

 3Ç 3Q 



