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donne la valeur: 



(32) W= *ï*l(*=2-)\ 



Puisque cette énergie est produite aux dépens de l'énergie méca- 

 nique, il faut ajouter une force convenable à la résistance de fric- 

 tion 07i[iac. Il en résulte la même équation que plus haut. 

 L'expression 



f A- 



» TT. 



4n * n 



détermine la petitesse des particules. En y substituant pour l'eau 

 a=10 9 [Hg=l] = 1-17. ÎO- 7 [C. G. S.] 

 9t - 9 , = 2 Volt = A [C. G. S.], 



on aura: a = 10 _B cm. Donc cette théorie n'explique pas la stabi- 

 lité des solutions troubles lorsque les particules sont de grandeur 

 plus considérable, p. ex. de grandeur microscopique; pour des par- 

 ticules de dimensions si petites que ci-dessus, au contraire, la vis- 

 cosité elle-même suffit à expliquer l'extrême petitesse des vitesses: 

 on a: 



c = [ç — ç') = 10~ s cm [pour ç — q' = 1] 



c'est-à-dire que les particules ne s'abaisseront durant une année 

 que d'un centimètre. L'épaisseur de la couche électrique d n'est 

 peut-être pas négligeable devant de telles dimensions; mais en tout 

 cas, ce raisonnement paraît démontrer que l'hypothèse mentionnée 

 est insuffisante. 



§ 13. Notons encore un détail qui n'a pas été observé jusqu'à 

 présent: de même qu'au § 12, b on pouvait conclure de l'augmen- 

 tation de l'énergie dissipée, par le courant diaphragmatique. un 

 agrandissement correspondant de la résistance mécanique, de la 

 même manière on peut conclure (en se basant sur la dissipation 

 de l'énergie mécanique) que l'intensité du courant électrique augmen- 

 te par suite de l'endosmose électrique. Cette conclusion est mise 

 en évidence par la considération du mécanisme de ce phénomène. 

 qui consiste dans la production d'un courant électrique de convec- 

 tion dans les couches superficielles. Nous avons l'intention de con- 



