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dans la première partie de ce Travail. Le problème auquel nous 

 venons de faire allusion nous a occupés dans notre Mémoire Sur 

 la propagation d'un petit mouvement dans un fluide 

 visqueux, présenté à l'Académie clans la séance du 7. Janvier 

 1902 J j. Ainsi que dans ce Mémoire, nous supposerons nulles les for- 

 ces extérieures auxquelles le fluide est soumis; les termes X, Y, Z 

 disparaîtront donc de nos équations. Nous considérerons p , c'est- 

 à-dire la densité du fluide à l'état initial, où il n'a point encore 

 subi de perturbation, comme une constante absolue. Nous admettrons. 

 à titre d'hypothèse, que la pression p peut s'exprimer 2 ) en fonction 

 de la densité: 



P=P(?)l (!) 



la nature de la fonction p (p) dépendra évidemment de la nature 

 du fluide considéré et en outre, des conditions d'ordre thermody- 

 namique auxquelles le mouvement du fluide est assujetti. Nous 

 supposerons d'ailleurs que l'on a 



en conservant au symbole h la signification qui lui a été attribuée 

 dans la première partie de ce Travail ainsi que dans nos Commu- 

 nications précédentes. L'équation (2) se déduit immédiatement de 

 la relation 



dt v ex ' cty ' cz J 



établie dans les Mémoires cités plus haut. Il importe d'observer 

 que la constante h que renferment les équations (2) et (3), diffère 

 essentiellement, par définition, d'une autre constante k dont nous 

 avons fait usage dans les équations qui déterminent la manière 

 dont varient les composantes p a — p, p n — p, p zx — p des pressions; 

 la constante k sert notamment à caractériser l'influence qu'exerce, 



') Bulletin Int. de l'A c ad. d. Se. de C race- vie. Cl. d. Se. Math, et 

 Xat., Année 1902. p. 19. 



- ("est l'hypothèse dans laquelle on se place habituellement; par exemple 

 voir Lamb, Hydrodynamics, Cambridge 1895, pp. 468 — 470. L'analyse que l'on 

 va lire n'est que la généralisation immédiate de celle que contiennent les §§ 257 

 et 259 de ce Traité. 



