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Portées dans l'équation (8a) du § 3., les valeurs (4) des dérivées 

 Sp*lca etc. la transforment de la manière suivante: 



7 9p h ( 2D SD 3D \ 



p £ = - p ( L ° * + ^ » + L % ) ■ (oa) 



D'autre part on a les relations 



^ = 27 etc " (6a) 



Comparons les équations (5) et (6) ainsi obtenues aux équations (7) 

 du § 4. dans lesquelles nous poserons A'=0 etc. En tenant compte 

 des conventions (5) et (6) du § 5.. nous aurons 



c 



9t 



+^!S-^(^^+^)l- 



r - ; =0. (7a) 



po 



L'équation (7 a) et les équations analogues qui se rapportent aux 

 composantes tj et £ expriment la loi suivant laquelle se propagent 

 les perturbations dans le fluide étudié. 



§ 7. Considérons, en particulier, le cas où les valeurs initiales 

 des quantités { P (c'est-à-dire celles qui correspondent à l'époque 

 t = 0) sont indépendantes de b et de c. Supposons que l'on ait 



l = l{a,t) ; ij = ; 1 = 0. (1) 



La perturbation sera plane et longitudinale. Les équations (1) nous 

 donnent: 



