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ainsi que les termes 12 et t t >0 ; il résulte donc de cette égalité que 

 l'expression X sera une quantité d'ordre (ir 2 ) ou d'ordre supérieur. 

 Cela étant, reportons-nous à l'équation (7 a) du § 6.; en vertu des 

 égalités (1), (2) et (4) que nous venons d'obtenir, ainsi que des 

 conventions exprimées par les relations (4), (5), (6) du § 5., cette 

 équation peut se mettre sous la forme 



où seuls les termes du premier ordre ont été conservés. Cette équa- 

 tion peut se comparer à l'équation (3) du § 6. de notre Mémoire 

 Sur la propagation d'un petit mouvement dans un 

 fluide visqueux; on s'assure aisément que la loi qu'expriment 

 ces équations est la même. 



Supposons que l'on ait affaire à un fluide incompressible. Dans 

 ce cas, nous poserions D=\ dans l'équation (7a) du § 6. et 



?+?+"r'=o ( 6) 



dx dy dz 



dans l'égalité (3 a) de ce paragraphe. L'équation à laquelle nous 

 parviendrions ainsi est la suivante 



3t I 9t- ~ T 3t ' | 



elle se ramène de la façon connue à l'équation des télégraphistes 

 généralisée (voir les §§ 6. et 10. de la Communication précédente). 



26. M. LAD1SLAS NATANSON m. t. O stopniu przyblizenia pewnych rôw- 

 nari teoryi tarcia wewnçtrznego (Sur l'approximation de certaines 

 équations de la Théorie de la Viscosité). 



§ 1. Dans notre Mémoire Sur les lois de la Viscosité 1 ). 

 nous avons proposé un système d'équations qui, à notre avis, peut 

 exprimer la loi suivant laquelle, au sein d'un fluide déformé, a lieu 



') Bulletin Intern. 6e l'Académie des Sciences de C'racovie, 

 Classe des Se. Mathém. et Nat., Année 1901, p. 95. (Séance du i. Février 1901). 



