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le phénomène de la relaxation. Désignons par x, y, z les coordon- 

 nées rectangulaires d'un point situé à l'intérieur du fluide; par 

 u, V, w les projections (sur les axes Oxyz) de la vitesse de la 

 particule du fluide qui, au moment t, se trouve au point considéré; 

 par p„, p m) p 2Z) p v „ p„, p^ représentons les composantes des pres- 

 sions qui, au moment t, s'exercent sur les faces d'un parallélipi- 

 pède rectangle infiniment petit, ayant un de ses sommets en {x, y, z), 

 conformément aux définitions bien connues que l'on adopte géné- 

 ralement. Désignons par p la limite vers laquelle convergeraient, 

 par l'effet de la relaxation, les quantités p^, p yy , p„; par n, k, h 

 les constantes désignées par les mêmes lettres dans le Mémoire cité 

 et dont, à plusieurs reprises, nous avons discuté la signification; 

 par T le temps de relaxation. Avec ces notations (qui se confon- 

 dent avec celles du Travail que nous venons de citer), nous avons 

 trois équations de la forme 



(la) d(P~-P) + P~ipP + 2ne + (k-k-%n)c>==0 



ainsi que trois équations dont la première est la suivante 

 (2a) ^ + ?£ + HO = . 



Les équations (lb) et (le), (2b) et (2c) se déduisent, des équations 

 (la) et (2a), par des permutations circulaires. Dans ces équations, 

 toutes les quantités sont supposées être exprimées en fonctions des 

 variables x, y, z, t, variables que l'on regarde comme indépendan- 

 tes. Les lettres e, f, g, a, b, c ont la signification: 



O) e = k: 



cil Sw , cV 



o« 



dx ' dy ' dz 



^ J = ïy' b = 9z+9x 



(3c) g=„ 



i 



Sw _ 3v , Su 



'Sz ' C ~S~x^Sy 



les symboles « et d/dt sont définis par les conventions suivantes: 



(4) ö = e-\-f+g; 



d S . 5 . S . S 

 ( °) dt = Jt + U ?x + V 3-y + W 2-z- 



