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Maxwell et de Kundt, j'ai supposé que les axes des coordon- 

 nées sont liés à la paroi cylindrique extérieure par rapport à la- 

 quelle le cylindre intérieur est animé d'un mouvement de rotation. 

 Cette paroi est immobile par rapport à la Terre; mais, avec la 

 Terre, elle est mobile dans l'espace. Dans un autre Travail Sur 

 la déformation d'un disque plas tico-vis q ueux l ), j'ai 

 dit (p. 496 que je dispose les axes des x et des y dans le plan 

 de la base inférieure sur laquelle repose le disque pendant la dé- 

 formation. Il apparaît donc clairement que l'hypothèse que j'ai ad- 

 mise est, dans ce cas. la suivante: les vitesses relatives des par- 

 ticules de la substance de la plaque par rapport au plan solide 

 qui lui sert de base, sont toujours très petites. 



Je dirai donc, en conclusion, que l'hypothèse du mouvement 

 „lent 1 ' dans laquelle je me suis placé est parfaitement légitime et 

 qu'elle est clairement indiquée dans mes Mémoires. 



§ 3. Reprenons l'équation (9) du § 1. En supposant „lent" le 

 mouvement du fluide j'ai proposé de négliger, en première appro- 

 ximation, les termes 



3* 3* 3* 



".- + »—+"■ i C 1 



c X cl/ : : 



du premier membre de cette équation. Nous aurons alors: 



?<|) ip 



De là on déduit 



<P(x, y, :, fi = f -< ' C(x, y, z) — s- r idte" T Q [x,y, z, t), (3 



où l'on désigne par s la base des logarithmes népériens, par G [x, y, z 

 une fonction des coordonnées qui ne dépend pas du temps t. Les 

 équations (3) peuvent d'ailleurs se mettre sous une forme différente. 

 Soit $ (a;, y, z, 0) la valeur de <ï> qui correspond au moment t = 

 en (x.y.z). c'est-à-dire en un point dont la position par rapport 

 aux axes est à l'époque / la même qu'au moment initial t = 0. 

 Nous aurons 



<t> {x, y. z, t =£-" T •!> [x, y, z, 0) — £-' ' \ dt e" ' t > {x, y. z. t). (4) 



Jo 



') Bulletin Int. île l'Académie des Sciences de Cracovie, Cl. 'les 

 Se. Math et Xat.. Année 1902, i>. 494. 



