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(6) x 1 = x'-\-Â 1 t ; y 1 =y'^- fh t ; z, = z'^-v 1 t. 

 elle deviendra 



(7) 'P 1 = F( X ',y',g',t,X 1 ,ii l ,v 1 ). 



Considérons la différence 4' 1 — <!' ; nous dirons que c'est la va- 

 riation de la composante l l> calculée au moyen des équations (3) 

 ou (4) du § 3. En vertu des équations (4) et (7) nous sommes en 

 droit de poser, lorsque les différences (Z l — X), (fa — (i), (v i — v) 

 sont suffisamment petites: 



(8) .p 1 _ci )=(ii _ i) ^ +(/<i _ /t) ^: +K _ î;) ^'. 



CA c [l C V 



On pourra dire que l'emploi de cette formule équivaut à une hy- 

 pothèse. Mais ce n'est là, au fond, qu'une de ces innombrables hy- 

 pothèses auxquelles, en Physique, on fait un appel quotidien. Con- 

 sidérons maintenant les identités telles que 



(9) <P (x, y, z, t, X, fi, v) = F(x', y', z', t, À, /<, v) ; 



elles nous permettent d'écrire trois équations de la forme 



Pili ?<l> g F 



l'équation (8) devient donc 



ni, *,-*=(A-;.)(<g+g)+(»<,-,.)(r!+g) + 



La variation 'l^ — 'I', par conséquent, ne se détermine pas par les 

 seules quantités suivantes (que pour plus de brièveté nous désigne- 

 rons par (p,, <p ä , q>,): 



Iia . 3® . 3$ ?<b . 3$ a® . ?<D 



(18) 'âr+-sr=*- ï 'syV Ri 'fc+sr"*' 



elle est donnée par l'équation (11) que nous pouvons transcrire 

 ainsi qu'il suit: 



(13) «D 1 - (D = (À, — k) <p, + ( Pl - (i) <p, + (v, —v)q>.. 



§ 7. Calculons maintenant, en partant des équations (4) du § 3.. 



