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moire apparaît dans la liste des travaux relatifs à la Théorie de la 

 Viscosité que l'on trouve, avec cette remarque: „Il est évident que 

 „la base scientifique de ces travaux est illusoire", dans le Nr. 4. de 

 la Communication de M. Zaremba (pp. 92 — 93 de ce Volume). 

 M. Zaremba affirme donc que le Mémoire auquel nous venons 

 de faire allusion repose sur les équations approchées (3) du § 3. 

 qui ont fait l'objet des discussions précédentes. Cette assertion est 

 inexacte; lé Mémoire Sur la double réfraction etc. repose sur 

 les équations rigoureuses (1) et (2) ou (9) du § 1. qui ne sont 

 même pas mentionnées dans le travail de M. Zaremba. 



Ainsi que dans ce Mémoire, désignons par £*, (p*, (/>*, «*, ß*. y* 

 les composantes, rapportées à un système Oxyz de coordonnées, 

 de la déformation véritable; par e,f,g,a,bjC représentons les 

 composantes de la vitesse de la déformation apparente. Nous 

 aurons alors six équations dont il nous suffira ici d'écrire la 

 sixième '): 



cl cX c y cZ 1 



Les conditions dans lesquelles on se place dans l'expérience de 

 Maxwell et de K u n d t exigent que l'on pose w = 0. Dans le 

 Mémoire dont il s'agit, j'ai encore admis que l'on a 



(2) £-0, 



mais on ne serait pas en droit de négliger les termes 



(3) u3y*/3x+v9y*/9y . 



Adoptons les notations du Mémoire en question et considérons une 

 fonction arbitraire F(r,6) des variables r et 6. Nous pouvons écrire, 

 en vertu des équations (2a), (2b) du § 2., p. 164., de ce Mémoire, 



9F x 9F y 2F ß 9F sin 6 2F 



(4a — = -- *- — z=cosO^ --ß- 



9x r cr r- cH 9r r c>) 



2F y 2F . x 2F . , 2F . cos 12F 

 4b = Z i =sm 9 — 



2 y r 2r ' r 2 c 9r ' r 20 



^Bulletin Int de l'Acad. des Se. de Craeovie, Année 1901. pp. 

 102—105 et 106. 



