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de la forme (4). En d'autres termes, si l'un désigne par x, y, z les 

 coordonnées d'un élément matériel du corps fictif dans l'état de 

 déformation qu'il a à l'époque t et par x", y", z* les coordonnées 

 du même élément matériel du corps fictif à l'état naturel et dans 

 la position à partir de laquelle on suppose qu'il a subi la défor- 

 mation, on aura approximativement 



(7) 



en posant: 



■** + 5 :: , 



+ ? # 



L'hypothèse précédente est indispensable pour que l'on soit en 

 droit de faire usage des formules de la théorie de l'élasticité. 



L'état de tension intérieure qui règne en un point x. y, ~ du 

 fluide est caractérisé comme on le sait par six quantités que l'on 

 désigne ordinairement par 



P» 



P= 



■p.-y, P« 



Pm, t P- 



= Pv 



L'état de tension intérieure du fluide étant à l'époque t identique 

 à celui d'un corps fictif parfaitement élastique et isotrope qui aurait 

 éprouvé une déformation caractérisée par les quantités (6), on aura 



(8) 



en posant 

 (9) 



p = — À6"—2ut i " 

 P m = -/!Ô S — 2 u t.* 



p„ = — le* — 2fis 3 * 



P«, = — /< Y* 

 P= = — ,";v 



P =— «73 s , 

 Ö* = £l * + £ 2 * + e 3 * 



