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et en désignant par X et fi les deux coefficients qui caractérisent 

 les propriétés élastiques du corps fictif. Ces coefficients doivent être 

 regardés comme des fonctions de la température et de la densité 

 du fluide au point et à l'époque auxquels on rapporte les équations 

 (8), mais, à titre de première approximation, il faudra regarder ces 

 quantités comme constantes. 



On pourrait nous objecter qu'en écrivant les formules (8), nous 

 avons supposé implicitement que la pression constante p a qui règne 

 sur la frontière de la partie de l'univers accessible à nos expé- 

 riences est nulle et que nous aurions dû remplacer p r ,., p m et p.. 

 dans ces formules par les différences: 



Pbc—Po, Pn—Po, P«—P0 



Nous estimons qu'il est inutile de compliquer les formules par 

 l'introduction de la constante inconnaissable p ; il suffit de convenir 

 une fois pour toutes que ce que l'on appelle pression normale à un 

 élément de surface n'est en réalité que l'excès (au sens algébrique) 

 de la pression véritable sur la pression constante qui règne peut- 

 être sur les confins de l'espace accessible à l'expérience humaine. 

 Pour aller plus loin, deux hypothèses nous seront nécessaires. 



Hypothèse I. Supposons qu'à partir d'une époque quelconque t 

 tout mouvement ultérieur du fluide par rapport aux axes x, y, z, 

 ainsi que tout changement de distribution des températures dans 

 son sein, aient été supprimés. Nous admettrons qu'il se produirait 

 alors, en chaque point du fluide, un phénomène que nous appellerons 

 „relaxation" lequel consisterait en ceci: les quantités />,,. p m et p., 

 tendraient, dans ces conditions vers une limite commune p tandis 

 que les quantités p m , p zll et p,,, tendraient vers zéro. 



Dans le phénomène de la relaxation tel que nous venons 

 de le définir, la température et la densité du fluide au point {x, 

 y, z) conserveront les valeurs t et q qu'elles avaient en ce point 

 à l'époque t. Par conséquent la quantité p n'est autre chose que 

 la pression hydrostatique qui, pour le fluide considéré, correspon- 

 drait à la température % et à la densité g. Il résulte de là que les 

 quantités p, q et i vérifieront une équation de la forme: 



F(p, Q, T) = (10) 



bien connue dans la théorie classique de la chaleur sous le nom 

 d'é q u a t i o n caractéristique. 



