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d'un corps non isotrope: dans ce cas. pour définir l'état physique 

 du corps au point (x, y. z), il aurait fallu connaître, en dehors de 

 la surface (2), l'orientation de cette surface par rapport aux direc- 

 tions remarquables dans le corps considéré au point x, y, z. Puisque 

 la surface (2) définit d'une façon complète l'état physique du fluide 

 au point (x, y, z) à l'époque t', les plans de symétrie de cette sur- 

 face seront des plans de symétrie de l'état physique du fluide au 

 point (x, y, z) h l'époque t'. D'autre part la distribution des valeurs 



doP 

 de la quantité -~ . à l'époque t'. sur les différents axes passant 



par le point (x, y, z) ne dépend manifestement que de l'état 

 physique du fluide à l'époque t' au point considéré. Par con- 

 séquent la surface ÇS'), qui représente graphiquement cette di- 



doP 

 stribution des valeurs de la quantité ~~-j, doit avoir les mêmes 



plans de symétrie que la surface (-S). Or si l'on représente par 

 {X, Y, Z) un système d'axes de même sens que le système (x, y. z), 

 mais avant le point G pour origine, les plans de symétrie des sur- 

 faces (2) et (.5 ") coïncideront respectivement avec les plans de sy- 

 métrie de la quadrique 



<p(X,Y,Z) = l 



et de la quadrique 



(QO tp(X,Y, Z) = l. 



Donc les plans de symétrie de ces quadriques coïncident. Rappor- 

 tons ces quadriques à leurs plans de symétrie et soit alors 



(14) s, X'* + s 2 F 2 -f- s 3 Z'* = 1 

 l'équation de la quadrique (Q) et 



(15) liX' ! -\-LY' 2 + l 2 Z'i = l. 



celle de la quadrique (Q'). 

 Désignons par 



Px-r — P , Pv v—P, Pz'z- — P , Pr* , P* r > P-v y 

 et par 



A x ., Ay, A,,., B x ., B r . B z , 



les quantités dont le rôle par rapport au système d'axes (A'. Y', Z') 

 est identique à celui des quantités (12) et (13) par rapport au sys- 

 tème de coordonnées (x, y, z). 



