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Les équations (11) et (16) nous donneront aisément les relations 

 suivantes: 



t'—t 



{i = l, 2. 3). 



(' — ( 

 T 



b' = 2 ( e 



(18) 



Ces relations nous apprennent que l'hypothèse de la relaxation exige 

 que l'on ait: 



T > I 



r, >o | (19) 



Il est aisé de déduire des équations (18) la signification physique 

 des quantités T et 1\: la quantité T détermine la manière dont les 

 efforts tranchants tendent vers zéro; c'est ce qui résulte des trois 

 dernières équations du système considéré; pour déterminer la signi- 

 fication physique de la quantité T x il suffit d'ajouter membre 

 à membre les trois premières équations du système précédent; on 

 trouve: 



ir- P = n^ , ( 20 > 



en posant 



TT, _ Px'+Pi+P i 

 3 



Cela prouve que la quantité 1\ détermine la manière dont la pression 

 normale moyenne tend vers sa limite p. D'ailleurs les dimensions 

 des quantités T et T x sont celles d'un espace de temps; on pour- 

 rait donc appeler: T le temps de relaxation de la rigidité et 7', 

 celui de relaxation de la pression normale moyenne. 



Nous avons fait remarquer dès le début des considérations sur 

 la relaxation, que les coefficients des fonctions linéaires et homo- 

 gènes qui font connaître les expressions des quantités (13) en fonc- 

 tion des quantités (12) doivent être considérés comme des fonctions 

 de la température r et de la densité ç qu'a le fluide à l'époque t 

 au point (x. y, z), fonctions qui ne dépendront d'ailleurs que de la 

 nature du fluide considéré. Par conséquent les quantités T et T" 

 (ou si l'on veut T et T x ) doivent être regardées comme des fonc- 

 tions des variables o et t. Il est à peine utile d'ajouter que. dans 



