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et ex dy dz 



(32) = - 2 ^-±=*-*^. 



Par conséquent, dans le cas d'un fluide incompressible, les trois 

 premières équations du système (28) devront être remplacées par 

 l'équation (32) et par les deux équations analogues relatives à p m 

 et à p„; quant aux trois dernières équations du système (28), elles 

 resteront comme nous l'avons dit sans aucun changement. L'équation 

 de continuité prendra évidemment la forme suivante: 



^ s+i+s=°- 



On vérifiera aisément l'intéressante remarque que voici: dans le cas 

 d'un fluide incompressible et lorsqu'il est possible de regarder les 

 quantités T et 7" comme des constantes indépendantes de la tem- 

 pérature, les dix inconnues 



u, v, w, p„, p m . p„, p„ z , p zn p r „ et p' 



pourront être déterminées au moyen du système formé par: les six 

 équations par lesquelles le système (28) doit être remplacé ici. les 

 trois équations du système (29) et l'équation (33). 



Voyons maintenant à quelles équations-limites on arrive en faisant 

 tendre T vers zéro. Les produits TA et Tfi pourront tendre alors vers 

 les limites finies i et // non nécessairement nulles; si l'on suppose 



T 



encore que le rapport =, tende vers zéro l ), les équations (28) devront 



être remplacées par les équations suivantes: 



Pn — P = — À) w — 2,"o «I 

 p m — p — — À Ù> — 2 fi o 2 

 p„ — p — — ;. w — 2 u a 3 



Vy, = — «0 C l 



P~ = — ,"o c 2 

 /' = — /'o C 3 - 



') Nous faisons cette hypothèse pour simplifier, mais, si nous avions supposé 



T 

 que le rapport ™ tendit vers une limite non nulle, nons serions arrivé à un ré- 

 sultat qui. an fond, serait le même. 



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