399 



Sans examiner ce que deviennent à la limite les équations (8), 

 chose qui d'ailleurs n'offrirait aucune difficulté, on voit que l'on 

 retombe sur la théorie classique de la viscosité. C'est ce qui permet 

 de regarder la théorie de la viscosité exposée dans ce travail comme 

 une généralisation de la théorie classique. 



Examinons enfin le cas-limite 



1^ 

 T' 





Remplaçons, pour abréger l'écriture, le symbole 

 o s o 3 



c . cl . Cl | 



et cX cl/ dz 



par le symbole plus simple 



d 

 dt 



Les équations (28) donneront 



dt 



*>p , 



dt 

 dp S! 



Ht 



= — / à> — 2 n «! 



= — X ù> — 2 u a., 

 = — âoj — 2 fia 3 



dt ~ f ° l ' dt~ f 2 ' dt 



= — fi c 3 



(35) 



Ces équations sont celles que l'on déduit par la différentiation 

 par rapport au temps des équations classiques de la théurie de l'élas- 

 ticité d'un corps isotrope. En effet: désignons par a, b, c les coor- 

 données d'un élément matériel d'un corps isotrope parfaitement élas- 

 tique lorsque ce corps se trouve à l'état de l'équilibre naturel en 

 l'absence de tout espèce de forces extérieures et soient 



y = & + v 



(36) 



les coordonnées du même élément matériel à l'époque t lorsque le 

 corps est déformé. Nous avons: 



