406 



cisément ce qui se produit pour l'élément dont dépendrait, suivant 

 M. Xa tan son. le phénomène de la double réfraction. 



Pour plus de clarté rappelons, sous leur forme générale, les 

 équations qui vont nous servir de point de départ et dont on trou- 

 vera la déduction dans notre mémoire „Sur une généralisation de 

 la théorie classique de la viscosité" (Bulletin de l'Académie de Cra- 

 covie 1903). 



Désignons par: 

 t — le temps 



u, v, w — les composantes parallèles aux axes de la vitesse de la 

 particule du liquide qui. à l'époque t a x, y, z pour coordonnées 

 Vxx-, P.,„- P^- Pyti P* r - p ia — l es s ' x quantités bien connues qui carac- 

 térisent les pressions qui. à l'époque t. régnent en un point x, y, z 

 du liquide. 

 p m — la moyenne arithmétique des trois quantités p r:c . p, ßl . et p.,. 

 p — la limite commune vers laquelle tendraient les quantités p^. 

 p „ et p., si, à partir de l'époque t, tout mouvement ultérieur du 

 liquide par rapport aux axes et tout changement de distribution 

 des températures étaient brusquement suspendus. 

 A'. Y, Z — les composantes de la force extérieure rapportée à l'unité 

 de masse sollicitant la particule du liquide qui. à l'époque t, se 

 trouve au point x, y, z. 

 X, n, T et T — des quantités qu'à titre de première approxima- 

 tion, nous regardons comme des constantes physiques du liquide, 

 mais qui en réalité sont des fonctions de la température et de 

 la densité, fonctions dont la forme dépend uniquement de la na- 

 ture du liquide. 

 a t . a.,, a 3 . c 1; c 2 . c 3 et w — les quantités définies par les équations sui- 

 vantes: 



(1) 



du 

 3£' 



a, = 



cV 



ctr 



cv . c w 



Cl= Sz + Ty 



9tl) . du 



CJP ' CZ 



cU . c 



cy 



3x 



