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Les équations que noua voulions rappeler seront alors les sui- 

 vantes: 



dp„ . dp„ , Sp r , , 3p = . p„— p p m — p 



cl cX et/ 02 l 1 



■ : r | Jpy, | fo" I w 9p "'— 1 



/((!., 



-p 



t^ Sx ' c> ' 33 ' - 7* T 



t+«f+»f +-£~" -'Mir M *"* 



Sp„ Sp„ . 9p a , 3p„ p 



j r ex c y cz î 



Sp r „ , „3p„ Jj± 3^_ .,„ /' 





(2) 



| Su . Su Su , Su | „ ( sp s r , :, | 

 \Sv Se Sv Sv\ „ (dp S/i dp \ 



|J>, 3«) 3«> 3w) /3p„ J>.. 3p \ 



*\sl+ u T x + v Ty ";;l = ?z -i^-^ + 7 y ) 



3c ; p« , ? oui , ?io/n_ 



Rappelons maintenant comment, après avoir intégré les équa- 

 tions précédentes, on peut déterminer l'état de déformation dans le- 

 quel on doit concevoir le corps fictif pour que. à chaque instant, 

 la distribution des pressions intérieures dans le corps fictif repré- 

 sente la distribution des pressions réelles dans le sein du liquide 

 à l'instant considéré. 



Envisageons dans le corps fictif deux particules B et C infini- 

 ment voisines d'une troisième particule A. Désignons par A t , B . C 

 les positions des particules A, B, C avant la déformation et par 

 A lr Bi, C l leurs positions après la déformation. Si l'on désigne par 

 a, ß, y les cosinus directeurs du vecteur B . C Qi on aura: 



Ml = (1 + , £i * , „* -{1+2 e.*) p + {1+2 en f- 



'-' ;v ßy + 2y»*y « + 2y 3 " aß 



