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freie Ditfusionsweg. so sollte sie ca. hundert mal grösser sein und 

 einige Millimeter (1U — 30 mm) betragen. 



Wie aus den zusammenfassenden Tabellen III und VII ersicht- 

 lich, erfolgt das Steigen von A und das Sinken von s sehr lang- 



sam mit steigendem n und -= . In der allgemeinen Formel der 



linearen Abhängikeit y = mx-\-n ist in diesem Falle der Zahlen- 

 factor m eine sehr kleine Zahl. Unsere Versuche mit dem kräftig be- 

 triebenen schraubenförmigen Rührer wurden in der Absicht unter- 

 nommen, ob es nicht möglich wäre, eine direkte Wirkung zwischen 

 Lösungsmittel und dem festem Stoffe zu erreichen. Bei der grössten 

 Umdrehungszahl n = 3725 beträgt s noch 5 /*. Um die Dicke der 

 adhärierenden Diffusionsschicht bis auf molekulare Dimensionen 

 zu reduzieren . musste man die Drehgeschwindigkeiten noch ca. 

 10000 mal grösser machen. Ob sich im Wasser einem schrauben- 

 förmigen Rühmr je eine Geschwindigkeit von ca. H00000 Um- 

 drehungen in der Sekunde erteilen lassen wird, ist wohl zweifelhaft. 



4. Ein flu ss der Gipsart. Aus den Tabellen I und II ist 

 zu ersehen, dass die AuhV.sungsgeschwindigkeit des Marienglases 

 ca. 25 mal kleiner als diejenige des Alabasters ist. Auch nach 

 der Methode A ergab sich das nämliche Verhältnis. Da von Wulff 1 ) 

 in der Auflösungsgeschwindigkeit verschiedener Kristallflächen kein 

 Unterschied gefunden worden ist. so lässt sich der Unterschied der 

 Löstingsgeschwindigkeiten beider Gipsarten wohl nur auf die ver- 

 schiedenen Adhäsionsbedingungen zurückführen. In der Tat zei- 

 gen die zum Spiegelglanz polierten Alabasterplatten anfänglich, 

 so lange sie noch nicht mattiert werden, eine ca. 2 mal klei- 

 nere Autlösungsgesehwindigkeit. 



Platten aus künstlichem Gips „Plâtre" werden ca. 2 mal schnel- 

 ler gelöst als Alabaster-Platten. Doch verdient dies Resultat keine 

 grosse Beachtung, da die Platten aus „Plâtre" für stärkere Kon- 

 vektionen nicht genug" widerstandsfähig sind. 



ö. Einfluss des .Volums der Lösung. Es wurde schon 

 erwähnt, dass nach gewissen Voraussetzungen (s. ob. S. 4), die 

 wir früher angenommen hatten, die Unabhängigkeit des Sättigungs- 

 gesehwindigkeitskpeffizienten << (Gleichung 2) vom Volum zu erwarten 

 war. Nach einer entgegengesetzten Betrachtung dagegen sollte nicht 



') Zeit für Krystallorgr. 1. c. s. 



