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le symbole h étant défini au moyen de l'égalité ') 



»-,(*). (18, 



Jointe à l'équation (12), l'équation (17) devient 



Pour abréger l'écriture convenons de représenter par k la somme 

 l-J-f/'i des équations (14) et (19) on déduit 



kW = kà>. (20) 



On a enfin, en vertu des équations (13) et (19): 



^*^ = _*=J?-(*_»)fl. (21) 



at 1 x 



§ 3. Les résultats obtenus dans le paragraphe précédent se dé- 

 duisent des équations données par M. Zaremba; par conséquent 

 ils ne font qu'exprimer les hypothèses que M. Zaremba a adop- 

 tées. J'ai déjà montré à plusieurs reprises, dans mes Communica- 

 tions précédentes, qu'il existe une hypothèse très vraisemblable qu'il 

 importe de ne pas perdre de vue si l'on veut asseoir solidement 

 les fondements de la Théorie de la Relaxation. Cette hypothèse est 

 analogue à celle que l'on adopte, dans la Théorie Classique, sous 

 le nom d'hypothèse de Stokes; elle joue, dans notre Théorie, 

 exactement le même rôle. On sait en effet que Barré de Saint- 

 Venant-) en 1843 et, en 1845, Sir G. G. Stokes 3 ) ont énoncé 

 la proposition suivante: Pour une particule déterminée du fluide et 

 à une époque donnée >, supposons vérifiées les conditions 4 



«, = a 2 = a 3 = -?, « ; (1) 



'i Voir Bulletin Int. de l'Acad. d. Se. de Cracovie, Classe d. Se. 

 Math, et Nat., Année 1902, p. 21; Année 1903, p. 275; Physik. Zeitschrift, 

 Vol. IV. p. 541. 1903 



-) Comptes Rendus tome XVII, p. 1240. 



■ 1 ) Cambridge Phil. Soc. Trans.. VIII, p. 287. Math, and phys. Pa- 

 liers, Vol. I, p. 75. Les considérations qui ont conduit Stokes à admettre 

 l'exactitude de la proposition rappelée plus haut sont trop connues pour être re- 

 produites ici. 



*) On adopte ici les notations de M. Zaremba; voir les équations (24) et 

 (27) de son Travail. 



