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%{p- P) = 0; % V P) = 0; *<*.-*) = 0. (5) 



Cette hypothèse (que nous a|i])ellerons désonnais „hypothèse J >~ \ 

 doit être envisagée comme équivalant, au point de vue de notre 

 théorie, à celle que l'on adopte généralement, sous le nom d'hypo- 

 thèse de Stokes. dans la Théorie Classique de la Viscosité. 



Examinons maintenant de plus près les conséquences auxquelles 

 on est conduit en adoptant l'hypothèse D. A cet effet, reprenons 

 les équations du paragraphe précédent. La première équation du 

 système 26), page 395, du Mémoire de M. Zaremba, à savoii 



^ = -l&-2iia i , (6) 



ilonne en vertu de l'équation 17) du paragraphe précédent, 

 '/, p a -p)_ 



dt 



/ -A)<5 — 2(ia x . 7 



Imaginons une déformation vérifiant les conditions (1) ci-dessus; 

 nous aurons dans ce cas 



di l> ~ — P) _ / , _|_ 8 „ h ,-, 



= (le — h) &. 



L'hypothèse D exige que le premier membre de cette équation soit 

 égal à zéro quelle que soit la valeur de la quantité m. Il résulte 

 de là que l'égalité 



k = h 9) 



peut être considérée comme l'expression la plus simple de l'hypo- 

 thèse D. 



Passons en revue les résultats auxquels on arrive lorsqu'on pose 

 k = li dans nos équations. L'équation (20) da § 2 donne, dans cette 

 hypothèse, 



(/ '^ = o J; (10) 



dt 



l'équation (21) du même paragraphe devient 



