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second phénomène: la relaxation de la différence (p,„ — p). Nous 

 sommes arrivés à ce résultat, remarquons-le expressément, tout en 

 supposant que les périodes T et T 1 sont du même ordre de lon- 

 gueur. 



§ 4. Nous sommes maintenant en mesure d'analyser les hypo- 

 thèses qui ont été adoptées, au sujet des lois de la relaxation pure, 

 par M. Zaremba, dans son Mémoire du 8. Juin 1903. et par moi- 

 même, dans ma Communication du 4. Février 1901. Citons d'abord 

 l'énoncé suivant que l'on trouve à la page 385 du Mémoire de M. 

 Zaremba: „Supposons qu'à partir d'une époque quelconque t tout 

 „mouvement ultérieur du fluide par rapport aux axes x, y, z, ainsi 

 „que tout changement de distribution des températures dans son sein, 

 „aient été supprimés. Nous admettrons qu'il se produirait alors, en 

 „chaque point du fluide, un phénomène que nous appellerons „rela- 

 xation" lequel consisterait en ceci: les quantités p„., p n et p„ tend- 

 raient dans ces conditions vers une limite commune p tandis que 

 „les quantités p u ., p v et p xu tendraient vers zéro". Voici à présent 

 ce que l'on trouve à la page 98 de mon Mémoire de 1901: „A par- 

 „tir du moment t = 0, nous voyons deux phénomènes se produire. 

 „En premier lieu, nous voyons les modifications s'accomplir qui dé- 

 pendent de l'action des influences étrangères. En second lieu, la 

 „déformation faiblissant, les inégalités de pression tendant à s'annuler, 

 „le système éprouve ce qui a reçu le nom de „relaxation", ainsi 

 „qu'il a été dit plus haut". Et plus loin (page 99), après avoir 

 énoncé l'hypothèse qui se rapporte à la loi de l'action des „influ- 

 ences étrangères" j'ai dit: „Essayons maintenant d'étudier de plus 

 „près la marche, essentiellement irréversible, du phénomène de la 

 „relaxation. Soit p la valeur vers laquelle les pressions p xx , p m , p =1 

 „convergent par l'effet de ce phénomène; la valeur vers laquelle, 

 „tendent simultanément les pressions p yl , p„ et p^ est zéro". 



Voici ce que dit encore M. Zaremba (page 385): „Dans le 

 „phénomène de la relaxation tel que nous venons de le définir, la 

 „température et la densité du fluide au point {x, y, z) conserveront 

 „les valeurs t et q qu'elles avaient en ce point à l'époque t. Par 

 „conséquent la quantité /> n'est autre chose que la pression hydro- 

 statique qui, pour le fluide considéré, correspondrait à la tempéra- 

 ture t et h la densité q u . Voici à présent les hypothèses que j'ai 

 adoptées dans mon Mémoire de 1901 (page 101): „1) la pression 

 „finale p est une fonction de la deusité finale g ainsi que de la 



