124 RÉSUMÉS 



(3) ^dt{-Y^^h.-^^P.h^]-=0 



où l'on a 



(4) 



9V _ 3U _ 98 

 dqi 9 qi 9qi 



Les variables ayant été choisies ici de manière à constituer 

 un système „normal", nous sommes libre d'après (4) de con- 

 sidérer la quantité U — d-S comme celle qui représente dans 

 ce cas l'énergie libre V définie au § 5. de manière générale; 

 partant, en vertu de (3), 



(5) - ^^ + P, = ; et +—-{- S=^0 [d'après (2)] 



et nous retrouvons les relations bien connues de la Thermody- 

 namique classique dans la forme que les travaux de MM. 

 Massieu , Gibbs , Duhem , Helmholtz etc. nous ont enseignée. 

 § 9. Dynamique irréversible. Dans ce paragraphe nous 

 envisagerons le cas de transformations qui, tout en présentant 

 l'analogie la plus parfaite avec les phénomènes de la Dyna- 

 mique habituelle, s'en distinguent en ce qu'étant irréversibles 

 elles ne satisfont pas à l'équation: d'Q = 0. Avec Lord Rayleigh 

 nous considérerons les cas nombreux dans lesquels on a 



(1) d'Q^ -2Fdt, 



en désignant par F une fonction des variables (normales) q,, s,, 

 homogène et du second degré par rapport aux s,, qu'on appelle 

 la fonction de dissipation. Ainsi nous conviendrons de poser 



V- 9F \- 9F 



(2) ^'^ = -^^ I ^.- 57^ =^ "I -^/^■- ^* 



9F 



(3) «--p^,; 



les prescriptions du § 1. nous amènent par conséquent à écrire 

 (4) S'^=-J^^S^,; 



l'équation (III) deviendra 



