126 RÉSUMÉS 



52 52 9- /, _ 5w 9v 9w 

 ^^^ ^'^5^2 + 5-2 + 5-2; ^^5^ + 5^+5^' 

 Soient p^dS, p,jdS, p,dS les pressions qui s'exercent suivant 

 la direction des axes r, y, z, sur l'élément (//S de la surface 

 par laquelle la portion du fluide considérée est limitée; nous 

 aurons: 



(3) i'. = [i'-2^-(|-i«)Jco«M-i^-(a|. + |) »«W- 



'9u , 9w\ 



f9u 9w\ 



■ 9z 9x/ 

 (4) Ä= -^^(5^+ 5^)cosM + [i?-2[^(^ - i6)]cos(ny)- 



f9w . 9v\ 



5y 52' 



9y 

 + [,_ 2,(1 -,e)] CCS ( 



/5m 5i<7A , , f9w , 5«A , . , 



9z 



n désignant la direction de la normale intérieure. Imposons 

 au fluide un système de déplacements virtuels infiniment pe- 

 tits Sx, By, ^z, la température restant constante. Le travail 

 llPi^qi des forces extérieures est égal à 



(6) J^ dS (p^ ^x + p, hj + p^ ^z) + 



+ {{[ dxdydz^ {Xlx + Yly + Zlz). 



L'énergie T étant ici l'énergie cinétique du fluide, sa varia- 

 tion sera 



(7) ST = \\dxdydz^ [u^u -\-v'^v -{-w%w)-^ 



la variation de l'énergie F, qu'en Hydrodynamique on a pris 

 l'habitude ^) de nommer énergie „interne" ou „intrinsèque" (et 

 bien à tort, ce nous semble, puisque c'est à l'énergie libre V 



^) Voir, par exemple, le Traité, excellent d'ailleurs, de M. Lamb : 

 Hydrodynamics, Ed. 1895, pp 11—12, 4G9, 517; Vj est appelée „intrin- 

 sic energy". 



