RÉSUMÉS 129 



Enfin, d'après (7), 



-\4\d^ä,ä.,('p. + p, + p^h l^nr (14.) 



puisque dxdydza est inaltérable; en résumé l'équation (11) de- 

 vient donc 



U^{Sr-âF+IP,^^, + S'Ç} --=0 (15) 



les termes sous le signe intégral étant définis d'après les équa- 

 tions (7), (8), (6), (10). 



§ 11. Diffusion. Imaginons deux gaz se diffusant l'un 

 dans l'autre. Soit / / / dx^dy^dz^^^^ la masse d'une portion de 

 l'un et S^ la surface par laquelle le volume qu'elle occupe 

 est limité; j j f dx^dy^dz^^^ la masse et 8^ la surface corres- 

 pondante de l'autre. Le mouvement des gaz sera accompagné 

 de trois classes de phénomènes irréversibles, savoir: frottement 

 intérieur dans l'un, frottement dans l'autre, diffusion mutuelle 

 de l'un et de l'autre. Dans ce qui va suivre nous ferons ab- 

 straction des phénomènes de frottement. Soient %, i'^^, w^^, Wg, 

 ^2, w^ les composantes de vitesse; X^, F^, Z^.^ Xg, 1^2) -^2 

 celles de l'accélération due aux forces extérieures; ^i, 'p^ les 

 pressions moyennes, à un instant t et à un point donné qu'oc- 

 cupent momentanément les éléments : dx-^ dy^ dz^ du premier gaz 

 et dx^dy^dz.^^ du second. Il est bien entendu qu'après l'écou- 

 lement d'un intervalle de temps infiniment petit ces éléments 

 n'occuperont généralement plus le même point, en sorte que 

 Ml et z<2, v^ et î;2, u\ et w<^ sont généralement des quantités 

 essentiellement différentes; les variations pareillement Sx^ et Sa^j, 

 %y^ et ^^2 3 ^-^^i ^^ ^^2 n'ont généralement aucune relation entre 

 elles. Posons: 



k 



{dt\lT -IV ^^P.lq.^'^q) = (1) 



et donnons aux termes de cette intégrale la signification suivante: 



Bulletiu in. A 



