RÉSUMÉS 131 



ce qui entraîne les équations 



Pi :^^ + pf^ = Pi ^1 + ^ Pi P2 (^2 - Wi) etc. ( 1 2) 



dUn d'Oc, -v , A , \ , ,An\ 



P2 ~jl + p^" = P2 -^^2 H- ^ p2 Pi («1 - %) etc. (13) 



qui , dans le cas qui nous occupe, ont été établies depuis 

 nombre d'années par Maxwell et Stefan. 



§ 12. Conductibilité. Lorsque dans un corps la tempéra- 

 ture des différents éléments n'est point la même, le phénomène 

 irréversible de la conductibilité se produit qui ne nécessite 

 ni le mouvement des éléments du corps ni l'intervention des 

 forces ou pressions extérieures. L'équation de Fourier (qui 

 résume la loi du phénomène) semble avoir la forme de l'équa- 

 tion de la conservation de l'énergie. Convenons pour le mo- 

 ment de ne point faire usage de variables „normales". Posons 

 ö'r==0, SP,S^.= et (^«(^ = 0; par suite lU=lV ei 

 t. 



dt{-^U-{-^'Q)^0 (1) 



t„ 



c'est-à-dire 



-^+i?; = o. (2) 



Ces équations fournissent aisément pour une transformation 

 réelle du système 



ce qui peut s'écrire en variables „normales" 



9Udd- _ \3Udq, dTQ 



~9^~dt~ ~A 9q, H^ dt' ^ ^ 



C'est à une équation de ce type qu'il convient évidemment de 

 rapporter l'équation de Fourier. On admet d'habitude la forme 

 suivante de la quantité 9U/3d- dans l'élément de volume: 



-^ = dxdi/dz^c,, (5) 



p désignant la densité et c„ la chaleur spécifique bien connue 



4* 



