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et Ton néglige les dérivées 9U/3qi qui se rapportent à des 

 variables autres que d-. Nous reviendrons au § 19. sur le 

 problème de la conductibilité. 



§ 13. Dissipation de l'énergie électromagnétique. On trou- 

 ve dans le beau mémoire de Helmholtz „Das Princip der 

 kleinsten Wirkung in der Elektrodynamik" ^) la vérification 

 complète et générale du principe thermocinétique dans les phé- 

 nomènes électromagnétiques; notre excuse de traiter ici le cas 

 le plus simple et particulièrement important sera le désir de 

 compléter notre exposé et de fournir à une tentative de gé- 

 néralisation qui fera l'objet d'une partie ultérieure l'un de ses 

 exemples les plus saillants. Considérons , en nous plaçant au 

 point de vue devenu classique de la Théorie de Maxwell pure 

 et simple, des corps isotropes conducteurs en repos. Le seul 

 phénomène irréversible dont nous admettrons la possibilité sera 

 le transport d'énergie de l'éther aux corps matériels sous la 

 forme de chaleur, conformément à la loi de Joule. Soient E^^ 

 Ey^ E, les composantes en {x, y, z) de l'intensité ou de la 

 „force" électrique; F^^ F^^ F, les composantes des forces élec- 

 tromotrices étrangères; Ä,, Äy, H, les composantes de la force 

 magnétique. Soit encore C la conductibilité de la substance, 

 K son pouvoir inducteur électrique et ]j. son pouvoir inducteur 

 magnétique. Si nous posons 



... „ dA^ dA^ dA, 



(^) ^^=-^' ^"^-^' ^^=""W 



le vecteur dont A^, Ay, A^ sont les composantes pourra repré- 

 senter le „moment électromagnétique" de Maxwell. Supposons 

 vérifiées les équations: 



(2) 4.C(^.-^,, + /.f = f-f 



>) Sitzb. Berl. Akad., 12 Mai 1892, Wiss. Abh., HI, p. 476. Voir 

 Boltzinann, Vorlesungen über MaxtoelVa Theorie, Vol. ïï, p. 7. 



