RÉSUMÉS 1 33 



9A. 9A„ 

 dy 3z 



aZ ex 



"' ' 9x dy 

 Rappelons que le système d'équations (2) et celui qu'on déduit 

 de (1) et de (3) sont les mêmes que ceux qu'ont adoptés M, 

 Heaviside et H. Hertz pour faire reposer là-dessus la Théorie 

 de Maxwell toute entière. Nous choisirons les A^^ Ay, A, pour 

 variables indépendantes; c'est là au fond ce qu'ont fait Lord 

 Kelvin , M. Boltzmann et beaucoup d'autres savants dont la 

 préoccupation était de rechercher des analogies dynamiques 

 pour les lois des phénomènes électromagnétiques. Ainsi notre 

 énergie T (qui dépend des quantités dA^/di, dAJdt^ dA^jdt) 

 sera ici représentée par l'énergie électrique 



T=~^dxdydzK(^El + E; + Eiy (4) 



quant à l'énergie U qui ne dépend que de la distribution des 

 A^, Ay, A^ dans l'espace, celle-ci sera l'énergie magnétique 



?7=^ (K dxdydz^.(^Hl-{-Hl^Hiy (5) 



Soient S.4^, S^^ , ^A^ des variations habituelles; les équations 

 (2) nous permettent d'écrire 



\ dtyXdxdyd!. 



+ [...] H+ [ • • • ] 0^^. 



les quantités K^ C, u., dxdydz ne sont pas sujettes à varier. 

 Cette équation se transforme aisément; on a d'abord, en effet, 



= [ 'dttTx 



-0; 



(6) 



