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afin que le principe général se trouve vérifié. Or, la quantité 

 de chaleur qui durant le temps dt est soustraite à l'éther, 

 c'est-à-dire — d'Q, a pour valeur d'après la loi de Joule 



dx dy dz dt C {El + ^^ + E^ = (11) 



= - f (Çc?jc dy dz C{EßA,^EßA,+EßÄ,) 



dans le volume considéré tout entier. Nous avons par con- 

 séquent 



S'g=((C dx dy dz C{E, ^A^+Ey H+^M) (12) 



et l'exactitude du principe (I) ou (III) est réellement confii'mée. 



Deuxième partie. 



§ 14. Définitions. La question qui maintenant se pré- 

 sente, pour ainsi dire, d'elle-même est celle de savoir s'il exis- 

 te une loi générale concernant les expressions infinitésimales 

 ^'Q et d'Q qui caractérisent particulièrement la dissipation de 

 l'énergie dans les différents cas antérieurement analysés. Nous 

 nous proposons d'énoncer une hypothèse sur l'existence d'une 

 telle loi et la forme qui lui convient ; cependant (qu'il nous 

 soit permis de le déclarer expressément) cette hypothèse, nous 

 ne la donnons qu'à titre de conjecture qui, bien que singuliè- 

 rement conforme à l'expérience, ne saurait être néanmoins 

 qu'une approximation première et transitoire. 



Considérons , dans les divers cas que nous avons passés 

 en revue , l'expression 



^=-2 F. (IV) 



Dans le cas, envisagé au § 9, de la Dynamique irréversible 

 la fonction F ainsi définie se confond avec la fonction de dis- 

 sipation de Lord Rayleigh; par conséquent nous nous servirons 

 de la même appellation pour désigner la notion générale de F 

 dont l'équation (IV) constitue la définition. 



