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Imaginons un système matériel ou du moins contenant 

 de la matière qui n'est pas en équilibre; supposons-le isolé, 

 toute action extérieure ayant été écartée. C'est là un fait ba- 

 nal d'expérience que les perturbations qui caractérisent l'état 

 variable du système tendront peu à peu à se calmer et fina- 

 lement à disparaître; pour plus de brièveté ce phénomène sera 

 appelé la coercition des 'perturbations ^). Imaginons un corps 

 continu, pour fixer les idées; soit dx dy dz ^ la masse d'un de 

 ses éléments de volume et p la densité; soit encore dxdydz^f 

 la fonction de dissipation, rapportée à l'élément de volume, en 



sorte que pour une portion finie du corps \U dxdydz^ la fonc- 

 tion de dissipation F ait V\\ dx dy dz pf pour valeur. La va- 



riation de la fonction F avec le temps , ou dFjdt , se compo- 

 sera, généralement parlant, de trois termes, savoir: 1) une 

 intégrale de surface exprimant l'action qui s'exerce entre le 

 corps et son entourage à travers la surface du corps extérieure; 

 2) une intégrale de volume déterminant les actions à distance 

 qui ont lieu entre le corps et son entourage; 3) une intégrale 

 de volume relative à la „coercition" ; ce sera la variation qui 

 est due à cette action intérieure dont jusqu'à présent on 

 ignore la nature intime et qui a pour effet d'effacer les inéga- 

 lités et les perturbations lorsqu'elles ne sont ni maintenues ni 

 excitées par des influences extérieures. 



Ce que nous venons de dire peut aisément se traduire 

 en symboles. En guise d'exemple, plaçons -nous au point de 

 vue de cette Théorie Moléculaire générale , donnée par Max- 

 well , que nous avons appelée cinématique dans une occasion pré- 

 cédente; cette théorie n'implique que l'hypothèse du mouve- 

 ment des molécules. Soient «H-^, v-^r^^ w-[-'i les composantes 



^) Ce terme a été adopté à cause du contraste qu'il offre avec l'ex- 

 pression inertie. Voir à ce sujet notre Mémoire „Sur l'énergie cinétique du 

 mouvement de la chaleur etc.". 



