RÉSUMÉS 137 



de ce mouvement , f une fonction de ces mêmes composantes, 

 / la valeur moyenne de / dans un élément de volume et 

 DjDt le symbole de la variation relative à la „coercition". Nous 

 aurons (voir ce Bulletin^ Dec. 1893 et Dec. 1894): 



V du dv aw ^ 



Dt 



De là nous tirons: 



dF^_ d 

 dt~ dt 



dxdy dz^f ^ (2) 



= \W /S p I ?/". cos (wa;)-|- 7]/" cos (wy) -f-^/cos {nz) \ -{- 



les membres à droite sont précisément ceux auxquels plus haut 

 nous fîmes allusion. Le troisième, c'est-à-dire celui qui expri- 

 me la variation provenant de la .,coercition", est indépendant 

 des deux autres et peut, soit s'ajouter à ceux-ci, soit subsister 

 à lui-seul. 



L'hypothèse que nous adopterons est que ce terme DFjDt 

 varie comme la fonction F elle-même, c'est-à-dire qu'il lui est 

 constamment proportionnel. Ainsi donc 



^^= - ^ (V) 



en désignant par t un intervalle de temps constant; cette hy- 

 pothèse, du moins au voisinage de l'état d'équilibre, présente 

 un caractère d'approximation suffisant. Nous conserverons, à la 

 période t ainsi définie, le nom de ^temps de relaxation'^ que 

 lui a donné Maxwell dans un cas particulier important {Phi- 

 losopMcal Transactions f. 1867. p. 82; voir aussi Treatise on 

 Electricity and Magnetism , third Edition , Vol. I , p. 450). 

 L'équation (V) prendra de même le nom de „l'équation de re- 

 laxation". 



