140 RÉSUMÉS 



comparer les valeurs relatives de l'intervalle t dans deux flui- 

 des difiFérents il sera permis de supposer, conformément aux 

 idées développées par M. van der Waals, que les valeurs de 

 T demeurent proportionnelles entre elles lorsqu'on les calcule 

 pour des états quelconques mais correspondants l'un à l'autre 

 des deux fluides i). Ainsi les coefficients de viscosité de deux 

 fluides conservent donc toujours le même rapport numérique 

 lorsqu'on les compare dans des états correspondants^). 



§ 16. Diß-usion. Conservons les conventions établies au 

 § 11. Pour la fonction de dissipation définie d'après l'équation 

 générale (IV) nous trouverons dans le présent cas 



(1) i^= I \U dxdydzA^i h v("2 — "J" + ^2 — ■yl)^ + (^2"-^l)^/• 

 La théorie moléculaire de la difi'usion de deux gaz peut être 

 fondée uniquement sur des équations „cini^matiques" (qui n'im- 

 pliquent par conséquent aucune hypothèse particulière sur la 

 nature des molécules) et sur les équations „de coercition" sui- 

 vantes : 



Du, . , . Dti.^ . ^ 



\ 



(2) ~j^ = A^.,{v^-v,) ^jjf = ^hi^'i-'^2) 



le symbole DjDt se rapportant à l'action coercitive totale des 

 deux gaz. L'exactitude des équations de Maxwell et de Stefan 

 exige, en eff"et, que ces égalités (2) soient également vérifiées; 

 nous dirons, par conséquent, que l'hypothèse qu'elles expriment 

 est confirmée par l'expérience. Pour calculer le coefficient de 

 diffusion on examinera le cas habituel de la diffusion lente et 



*) Cf. Kamerling Onnes. Algemeene Theorie der Vloeistofen, Tweede 

 Stuk, p. 8. 1881. 



*) Kamerlingh Onnes, Communications from the Lahoratory of Phy- 

 tic» at the University of Leiden, Nro 12, p. 11, 1894;. 



