RésuMés 



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reguliere; on trouvera ainsi i?3/J (pj-(-p2) V^^^^ la, valeur de 

 ce coefticient que nous désignerons par h, la constante p/p3- 

 étant =R et la température absolue étant 3 (Maxwell, FMI. 

 Trans. 1867, p. 73—74). Soit ^=^1+^2 et 



^_ ^ _ (P1+P2)^ . ,0. 



^-^(p,+P.) /^ ' ^^^ 



ce sera la période caractéristique dans la coercition de la per- 

 turbation qui donne lieu en s'effaçant à ce qu'on appelle le phé- 

 nomène de la diffusion. D'après les expériences de M. v. Ober- 

 mayer on trouve à peu près 4,5 . 10"^^ sec. pour la valeur de 

 T dans un système composé d'oxygène et d'azote, à 0°C. et 

 sous pression normale. Des équations (2) et (3) il résulte 



D («2 — M^) 



Mo 



Wi 



Dû 

 Dt 



T 



T 

 W2 — W^ 



(4) 



Dt T 



par suite, l'équation (1) permet d'écrire 



F- 



dx dy dz A pjp2 t liu^ — u^ 



D («2— wj 



Dt 



+(^2-^1! 



D{v,-v^] 



+ K2-^l) 



D (to. 



(5) 

 01 



(6) 



Dt ' ^ ' ^' Dt 

 ce qui avec (1) fournit la relation 



DF _ 2F 

 ~Dt' ~ V 

 Il est facile de vérifier l'exactitude de la proposition qui 

 consiste à considérer 2F comme l'expression, rapportée à l'unité 

 de temps, de la quantité de chaleur qui est irréversiblement 

 engendrée dans le phénomène de la diffiision. On a en pre- 

 mier lieu, par la conservation de l'énergie, 



Dt 



dx dy dz \ 





= 0. 



(7) 



