I4â RÉSUMÉS 



Les équations (2) donnent ensuite 



(8) ^^^dxdydz\^,{u\-\-v\-\-w\) = 



dx dy dz -4p^ pg [u^ (m^ — Mi)+Wi (v2~'^i)+^i {^2~'^\)) ^t 

 (9) ^^^^dxdydz\^,{ul-^vl+wl)==^ 

 = U\ dx dy dz A^^ Pi {^2 (^1 ~^2)+^2 (^i~^2)+^2 (■«'i — 'M'2))- 



La comparaison de ces formules avec l'équation (7) nous fournit 



(10) ^W^dxdy dzi{p,{^-i-^Jr^)^?2(M+yil+^)} = 



Dt _^ 



dx dy dz A^^ pg {{u^ — u{)'^ + (^2~^i)^ + (^2~ ^O^/^-^^i 



c'est l'expression symbolique de la proposition qu'il s'agissait 

 de vérifier. 



§ 17. Dissipation de l'énergie électromagnétique. La fonc- 

 tion électromagnétique de dissipation a pour valeur 



(1) F={ [[[ dx dy dz C{Ei +EI+ El); 



la signification des symboles est la même qu'au § 13. La per- 

 turbation électromagnétique éprouve de la part des corps con- 

 ducteurs l'effet qu'expriment les équations bien-connues 



(2) K^=-4r.CE^ ; K^^-4r.CE, ; K^= -4^CE^- 



ce sont donc les équations de coercition du problème. Définissons 

 la période caractéristique x du problème par l'équation t = K/47i:C, 

 ainsi que Maxwell, Hertz, M. Cohn, M. J. J. Thomson et beau- 

 coup d'autres l'ont fait à maintes reprises; nous aurons moyen- 

 nant (1) et (2) 



(3, r^.,^^^,,,,,.rC(B.^+E^^+K^) 



c'est-à-dire 



BF 2F 



(^) nt=--V 



