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Les équations (4) et (12), dans le mémoire cité, nous permet- 

 tent d'écrire: 



7. P' y 1 



k ^^' Dt 

 D^i\ _ 5p, 



Dt k 



pr 



les premières représentent les équations „cinématiques" et les 

 secondes — les „équations de coercition" du problème. Il est 

 évident que ces équations trouvent dans l'expérience leur con- 

 firmation, puisque sans elles on ne pourrait avoir 



.50 ,56 ,P6 



et par conséquent l'équation de Fourier ne saurait être vérifiée. 

 Définissons donc le temps de relaxation t à l'aide de l'égalité: 



nous négligerons les difiérences des pressions ^, p^ ^, py,., ^9^, ,. 

 entre elles. Des équations (l) et (4) nous obtenons 



(6) 2F^\ [\{ dxdydz-^- {{^r:)^+{^r,Y-\-{9r.Y) 



k 



et des équations (1) et (2) il résulte, avec la même approxi- 

 mation, 



(7) 2F^ ~Wt^ ^'^y^' Vp ((P''^)"'+(P^^)'+(P'- '-)')• 

 Nous en tirons, moyennant (5), 



DF 2F 



(8) Dt — T 



ce qui est encore conforme à la proposition générale annoncée. 

 § 20. Relation des périodes t entre elles. Désignons par 

 Tp- le temps de relaxation dans le problème de la conductibi- 

 lité, par Tjf celui qui convient au phénomène du frottement 



