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behandelt: Wie raüs'^en in einer reibungslosen Flüssigkeit, — 

 welche der ausschliesslichen Wirkung conservativer Kräfte 

 ausgesetzt ist, Druck und Dichtigkeit verteilt sein, damit in 

 derselben in einem gegebenen Zeitnioment Wirbelbewegungen 

 entstehen könnten, — ferner: mit welchen Geschwindigkeiten 

 und in welchen Richtungen die entstehenden Wirbelbe \egun- 

 gen sich in Gestalt von Wirbelfäden auszubilden anfangen? 



Dabei handelt es sich nicht im mindesten um einen Be- 

 weis, dass die Bedingungen der Herstellung oder Zerstörung 

 von Wirbeln in einer reibungslosen Flüssigkeit mittels con- 

 servativer Kräfte auch wirklich physikalisch vorstellbar und 

 möglich seien, — sondern einzig und allein um eine genaue 

 analytische Untersuchung dieser Bedingungen und um die Ab- 

 leitung der entsprechenden Lehrsätze, die in Folge ihrer Durch- 

 sichtigkeit eventuell eben zum Beweis dur physikalischen Un- 

 möglichkeit der Verwirklichung dieser Bedingungen dienen 

 könnten. 



Unter der Voraussetzung conservativer Krätte erhält 

 man, nach Schütz (1. c), aus den allgemeinen hydiodynami- 

 sclien Gleichungen, für ein Flüssigkeitsteilchen, welches in dem 

 gegeb(;nen Augenblicke noch keine Wirbelbewegung besitzt, 

 die folgenden Gleichungen: 



r 1 9p\ d r 1 9p\ 



\2}dx)~ dx\2^dz)' 



^~ dt~ 9i\2^~3y)~ 9y\W^5x^' 



wo ^, 7j, (^ die nach den Koordinatenaxen x, y, z genomme- 

 nen Komponenten der (eben entstehenden) Wirbelgeschwindig- 

 keit im Punkte x. y, z, t die Zeit, p den Druck und p die 

 Dichte bedeuten. Von diesen Gleichungen geht der Verfasser 

 aus, um eine Lösung der gestellten Fragen, und zwar in an- 

 schaulicher, geometrischer Form, zu gewinnen. 



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