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le répète, ce thermomètre avait pour but d'indiquer 
une température en un point quelconque, pour pou- 
voir la maintenir en ce point, et, par là, de pouvoir 
maintenir une certaine répartition de température 
dans tout le liquide. On voit que toute vérification 
des points fixes et de la division du thermomètre est 
superflue. 
Le mécanisme du passage de la chaleur d’un corps 
à un autre, au travers de leur surface ou couche de 
séparation ne nous est pas connu ; il est donc impos- 
sible de conclure de l’une des températures à celle 
dans l’autre corps, de part et d'autre de la surface 
limite. Toutefois l’expérience montre que le passage 
de la chaleur dépend de la nature des corps et de la 
nature et de l’état de la surface limite. La conducti- 
bilité, soit le passage de la chaleur dans cette couche 
limite, est beaucoup plus petite que dans toute autre 
couche homogène. 
Si l’on voulait introduire pour D dans la formule 
(3) la distance entre les deux surfaces horizontales 
limites de la couche liquide, la différence de tempé- 
rature correspondante ne serait pas (FT —0) degrés, 
mais de plusieurs degrés inférieure à T. 
La disposition expérimentale, en particulier l'emploi 
du couple thermo-électrique élimine cette difficulté 
des couches limites, et les conditions théoriques ne 
s’y opposent pas du tout. Il suffit que A4 soit la diffé- 
rence de température des plans parallèles liquides 
à la distance D, quelle que soit la position de ces plans 
dans le liquide. 
Or ces différences de température se mesurent 
facilement et exactement par les couples thermo-élec- 
triques. J’ai employé un galvanomètre Deprez-d'Arzon- 
